図１ 磁化Mの電流モデル（磁気モーメント＝MLS、ここで、Sは断面積）
■磁化Mの空芯コイルモデルでは？
空芯コイルの内部Bは、Lが無限の場合、アンペールの法則から、内部B、Hは、
B＝μ０（I／L）＝μ０M
H≜B／μ０＝M
コイルではなくMという磁化とすると、
Ｈ（E-B対応での定義）≜（Ｂ／μ０ーM）＝０ ＜ーー反磁界＝０
Lが有限の場合は、
B＜μ０（I／L）＝μ０M
コイルではなくMという磁化とすると、
Ｈ（E-B対応での定義）≜（Ｂ／μ０ーM）＜０ ＜ーー反磁界となる
■常磁性体では？
もしMが外部からのＢ０のみで動くとする。
Ｂ０の中にＭがある場合、
M＝ａＢ０／μ０
ａ＞０
とする。
MによるB、Bmは、Mが細長い場合を考える。つまり反磁界がない理想的な場合である。それがあると考察が厄介になるのである・・・うひょひょ、わかるでしょ！
Ｂｍ＝μ０M＝ａＢ０
総合Bは、
Ｂ＝Ｂ0＋Ｂm＝Ｂ0＋ａＢ０＝（１＋ａ）Ｂ０
とすると、内部では、Hの定義から、
Ｈ（E-B対応での定義）≜（Ｂ／μ０ーM）
＝（（１＋ａ）Ｂ０ーａＢ０）／μ０＝Ｂ0／μ０
から、
μ≜Ｂ／H＝（１＋ａ）Ｂ０／（Ｂ0／μ０）＝μ０（１＋ａ）
重要なことは、μ０Hは、Mの生じる原因となった磁束密度B0、各点でMが受ける磁束密度であることがわかる。つまり、Mが十分長い場合、
μ０H＝Ｂ０
しかし、Mが十分長くない場合、各点でのMは周囲のMからも磁束密度をあびる。それらとB0の和がμ０Hなのである。
つまり、μ０Hとは、その点のMが外部から浴びる磁束密度と言える。
つまり、こう考えても同じ結果は出る。
Ｈ＝Ｂ／μ０ーＭ
Ｈ＝Ｂ／μ０ーａμ０Ｈ／μ０
Ｈ＝Ｂ／μ０ーａＨ
Ｈ（１＋ａ）＝Ｂ／μ０
μ＝Ｂ／Ｈ＝μ０（１＋ａ）
つまり、Ｂ＝μＨの関係がわかれば、すむことになる。
■反磁場
上記のＢ０がなくても、磁化Mがある場合、つまり永久磁化Mがある場合、Lが有限な場合、
B＜μ０（I／L）＝μ０M
となり、
H＝B／μ０（実際の磁界）ーM（L無限時のB／μ０）
＜０
を反磁場という。周囲からの妨害と考えるのだ。
横の磁化かからの妨害磁場と考えるのがわかりやすい。
Lが十分長い場合、これは起こらないが短いとこれが起こる。
永久磁石の場合、外部からの磁束密度B0がない。
Ｌが有限な場合、
H＝Ｂ／μ０ーＭ＜０
となる。
μ０Ｈ
は上で説明したように各点でMに作用する周囲のMによる磁束密度であり、Ｍと反対方向になり、これが減磁の原因になる。
参考に
E-H対応、E-B対応の違いは以下だと思っているのですが、この考え... - Yahoo!知恵袋
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電磁気学 磁化と円電流の等価性の証明
電磁気学 磁化と円電流の等価性の証明 - SonofSamlawのブログ
